FRACTALS

ѕ даРЪвРЫРе
іРЫХаХп ШЧЮСаРЦХЭШЩ даРЪвРЫЮТ
їаЮУаРЬЬл ФЫп ЯЮбваЮХЭШп даРЪвРЫЮТ
БблЫЪШ ЭР ФагУШХ бРЩвл Ю даРЪвРЫРе
ЅРЯШиШ бТЮШ ТЯХзРвЫХЭШп



 
 

LOGO
Предыдущая Следующая

Несложно получить выражение для момента импульса в классическом приближении. Используя как и прежде значение функции полевой связи в виде W = Wg+ W,, мы получаем

271

(4.12.5)

известное выражение для момента импульса.

В релятивистском приближении:

(4.12.6)

Гораздо интереснее становится роль закона сохранения момента импульса в чистом полевом случае без учета глобального взаимодействия

и постоянной составляющей массы. Если считать W = k/R, где

k = const, то закон сохранения импульса принимает вид:

где eR — единичный вектор в направлении R. Это выражение означает, что в процессе такого движения остается неизменной тангенциальная компонента скорости частицы ит. В отличие от классического движения, при котором в центральном поле остается неизменной «заметаемая» объектом площадь RuT/ 2, в случае чистого полевого движения этот закон трансформируется в закон сохранения скорости вращения

ит ! Но это уже совсем иная механика. И о ней мы подробно поговорим в следующей главе.

4.13. Взаимодействие произвольно движущихся зарядов

Мы постепенно подобрались к концу главы о релятивистском движении. Термин «релятивистское» мы использовали потому, что этот класс движения оказался полностью эквивалентен механике специальной теории относительности. А значит, полевая физика фактически позволяет заменить собой эту теорию, устранив всю связанную с ней мистику и иные проблемы. Однако чтобы полностью оправдать использование данного термина, нам осталось окончательно разобраться с проблемой относительного движения. Или другими словами, решить задачу о взаимодействии произвольно движущихся зарядов.

(4.12.7)

272

Эквивалентность этих двух задач возникает по следующим причинам. Пусть две заряженные частицы движутся произвольным образом в некой произвольной системе отсчета. Мы можем исследовать их движение именно в этой системе отсчета, и тогда нам придется учитывать все дополнительные поправки к силе, связанные с движением источника. Но мы можем также перейти в систему отсчета, связанную с одной из частиц, то есть в систему поля, в которой источник покоится, и присутствует только статическая сила. А уже потом вернуться в начальную систему отсчета, где движение частиц произвольно. В классической физике для этого использовались очевидные преобразования Галилея. В современной физике все оказалось гораздо сложнее.


Предыдущая Следующая


Галерея фракталов

 

Hosted by uCoz