226

Глава IV

Полевая механика - релятивистское

движение

Все относительно. Даже теория относительности.

Философское замечание

4.1. Переменная добавка к массе или релятивистское движение

Мы покидаем пологую равнину классической физики. Когда-то ученым казалось, что весь Мир ограничивается только ею. И в этом взгляде были свои преимущества, выраженные в простоте и прозрачности устройства Мира. Однако простота имеет и обратную сторону — скудность и примитивность. Хорошо это или плохо, но наш Мир не таков. За пределами пологой классической равнины мы наблюдаем гораздо более обширные области холмов и склонов, горных вершин и ущелий, которые имеют свое очарование и красоту, хранят свои тайны и секреты. И делают наш Мир разнообразным и непредсказуемым.

Теперь, когда мы более-менее освоились на равнине нового научного континента, у нас есть все необходимое, чтобы двинуться дальше. И перед нами лежит холмистая местность, по которой нам предстоит пройти в этой главе. Как вскоре станет понятно, нечто похожее также существует и в современной физике, однако в совершенно ином виде и в совершенно иной интерпретации.

Вернемся к нашему начальному полевому уравнению движения, которое мы получили исходя из основных принципов динамики полевой среды:

Как мы помним, в этом уравнении скорость движения исследуемой частицы и определяется функцией полевой связи W этой частицы с другими частицами и объектами, а с — константа скорости света. Причем оказалось, что в классической интерпретации функция связи есть не что иное, как потенциальная энергия взаимодействия.

227

Для описания физических явлений на Земле мы даже смогли разделить функцию W на две принципиальные составляющие. Первую составляющую W, мы связали с влиянием локальных полей, которые обусловлены действием других объектов на Земле. Движение под влиянием таких полей обычно и изучается в подавляющем большинстве прикладных задач. Другая составляющая Wg связана с наличием глобального взаимодействия, обусловленного влиянием на все земные объекты и процессы совокупного гравитационного поля Вселенной.

Дополнительно следует упомянуть, что наше полевое уравнение движения записывается в системе поля, связанной с объектом-источником. А так как источников у нас получилось как минимум два, то пока они должны покоиться друг относительно друга. Это означает, что написан7 ное выше уравнение движения справедливо для тех случаев, когда источник локального взаимодействия покоится относительно источника глобального взаимодействия — системы неподвижных звезд. Или, в некотором приближении, относительно Земли. Чуть позже мы сможем обобщить полевое уравнение движения на тот случай, когда два или большее количество источников поля движутся совершенно произвольно друг относительно друга, и существует несколько систем поля. Для этого нам необходимо окончательно разобраться с динамическими добавками к статическим силам в случае движения источников, чему во многом и посвящена эта глава.