210

Глава 3. Физика космоса

электрическим зарядом. Эти частицы затем в виде быстрых электронных потоков превращаются в электромагнитное излучение.

Исходя из граничных условий, магнитное давление и электродинамическую силу представим в системе СГС в виде равенства:

В2 4я- фгВ

^--5е-. Р-н»

где ц — выбрасываемый заряд; V — скорость движения заряда; С — скорость света; 4я — коэффициент для объемного заряда (но не для точечного заряда) в соответствии с законом Остроградского - Гаусса. Тогда соотношение (3.11) после сокращения степени величины магнитной индукции В запишем в виде: В 4л • сгу

с ■ (ЗЛ2>

Так как В = 2я1/С для диска, который является единственным источником тока, то для электронов плотность тока J = ЧеУ/2, ибо д„-заряд образуется как электронами, так н положительными ионами, которых примерно поровну. Подставляя значения В и Л в соотношение (3.12), получим, что выбрасываемый отрицательный заряд составляет

Ч = Чо/(32я). (3.13)

Из соотношения (3.13) видно, что только примерно 1% создаваемого заряда диска выбрасывается в виде струй быстрых электронов. Реальное изображение теплового излучения выбрасываемых струй быстрых электронов в форме буквы £ мы наблюдаем на снимке [102], сделанном спутником-исследователем космического фона. По нашим представлениям здесь, в центре Млечного Пути, находится Космический Разум (см. п. 5.3). Выбрасываемый заряд размещается на поверхности сферы, поэтому необходимо учесть параметры среды, исходя нз закона

3.6. фрактальное представление центра Галактики 211

взаимосвязи формы н электрического заряда (см. гш. 2.5, 3.1). Отрицательный заряд, размещаемый на сфере, запишем в системе СИ в форме:

"'^з^Х- (314)

Дополним структурный анализ ядра Галактики некоторыми количественными результатами.

Сначала рассчитаем отрицательный заряд ядра Галактики. Так как ток в центре известен — I, = 1,4 • 1Сг"А, то время движения заряда определяем, исходя нз цикла солнечной активности. Как известно [24, 25], солнечная активность связана с выходом на поверхность внутренних магнитных полей н с быстрым изменением магнитных полей на поверхности звезды. Если магнитное поле на поверхности Солнца изменится всего лишь на 10"! Гс [25], это вызовет изменение магнитодвижущей силы, пропорциональной радиусу Солнца. Эта сила обусловливает быстрые изменения магнитных полей Солнца н движение плазмы, наподобие приливного гравитационного притяжения (см. Введение, п. 3, п. 3.10). Солнце является магнито- переменной звездой с периодом 22 года, ибо возврат к одной н той же магнитной ситуации происходит только через такой период. Чередование высот максимумов солнечной активности через 11 - летний цикл также подтверждает 22-летнюю периодичность. Теперь мы знаем, что сила, движущая Солнце по орбите вокруг центра Галактики (см. п. 3.2), является магнитной. Из данного параграфа узнали, что гравитационная энергия для удержания звездной системы в единстве выделяется в быстро вращающемся газовом диске, который имеет период вращения. Для определенности заметим, что ско -рость движения на периферии диска (более правильно — скорость обмена энергией между поверхностями диска для образования солитонов — уединенных волн, см. п. 3.3) должна превышать световую по меньшей мере на два порядка. Это указывает на то, что твердотельный